Введите слово или словосочетание на любом языке 👆
Язык:
Перевод и анализ слов искусственным интеллектом ChatGPT
На этой странице Вы можете получить подробный анализ слова или словосочетания, произведенный с помощью лучшей на сегодняшний день технологии искусственного интеллекта:
- как употребляется слово
- частота употребления
- используется оно чаще в устной или письменной речи
- варианты перевода слова
- примеры употребления (несколько фраз с переводом)
- этимология
Что (кто) такое Электрокапиллярные явления - определение
Найдено результатов: 57
Электрокапиллярные явления
физические явления, связанные с зависимостью поверхностного натяжения на границе раздела электрод - электролит от потенциала электрода. Э. я. обусловлены существованием на поверхности металла ионов, образующих поверхностный заряд е и обусловливающих существование двойного электрического слоя (См. Двойной электрический слой) в отсутствии внешней эдс. Взаимное отталкивание одноимённо заряженных ионов вдоль поверхности раздела фаз компенсирует стягивающие молекулярные силы, вследствие чего поверхностное натяжение σ ниже, чем в случае незаряженной поверхности. Подвод извне зарядов, знак которых противоположен знаку ε, снижает его значение (см. Поляризация электрохимическая) и повышает σ. При полной компенсации стягивающих сил электростатическими σ достигает максимума. Дальнейший подвод зарядов приводит к убыванию σ вследствие возникновения и роста нового поверхностного заряда. Экспериментальная кривая зависимости σ от потенциала электрода φ при постоянном составе раствора хорошо описывается уравнением Линмана: ε = - dσ/dφ. Это уравнение позволяет рассчитать значение ε и ёмкость двойного электрического слоя.
На Э. я. влияет специфическая адсорбция ионов, особенно ионов поверхностно-активных веществ, что позволяет определять их поверхностную активность. Э. я. в расплавленных металлах используют для определения их адсорбционной способности (алюминий, галлий, кадмий, цинк и др.). Теорию Э. я. применяют для объяснения максимумов в полярографии (См. Полярография).
К Э. я. относят также зависимость твёрдости, смачиваемости и коэффициента трения электрода от его потенциала.
Лит.: Кинетика электродных процессов, М., 1952; Дамаскин Б. Б., Петрий О. А., Введение в электрохимическую кинетику, М., 1975.
С. С. Духин.
ЭЛЕКТРОКАПИЛЛЯРНЫЕ ЯВЛЕНИЯ
изменение поверхностного натяжения на границе раздела двух фаз (напр., твердой и жидкой) вследствие скачка электрического потенциала на этой границе. Обусловлены притяжением противоположных зарядов двойного электрического слоя. Играют важную роль в электродных процессах, при флотации и др.
Электрокапиллярные явления
Электрокапиллярные явления — явления, возникающие при существовании разности электрических напряжений между соприкасающимися телами и связанные с зависимостью от потенциала электрода поверхностного натяжения на границе электрода и электролита. Зависимость коэффициента трения электрода, смачиваемости и твёрдости от его потенциала также относится к электрокапиллярным явлениям.
Паранормальные явления
![инопланетянами]], и соотнесённая с конкретными звёздами астрономом-любителем Марджери Фиш](https://commons.wikimedia.org/wiki/Special:FilePath/Betty hill map ru.jpg?width=200 "инопланетянами]], и соотнесённая с конкретными звёздами астрономом-любителем Марджери Фиш")
![телепатической связи]] использовались [[карты Зенера]]](https://commons.wikimedia.org/wiki/Special:FilePath/Cartas Zener.svg?width=200 "телепатической связи]] использовались [[карты Зенера]]")
![психическую хирургию]]», 1991](https://commons.wikimedia.org/wiki/Special:FilePath/James Randi demonstrating 'psychic surgery' on ITV series "James Randi, Psychic Investigator".jpg?width=200 "психическую хирургию]]», 1991")
ФЕНОМЕНЫ, СУЩЕСТВОВАНИЕ КОТОРЫХ НЕ ЯВЛЯЕТСЯ ОБЪЯСНЁННЫМ
Аномальные явления; Аномальное явление; Паранормальная активность; Паранормальное явление; Паранормальное; Инородные явления; Аномальная зона; Свервозможности; Паранормальные способности
Паранорма́льные явле́ния, иноро́дные явления или анома́льные явления — психофизические феномены, существование которых не имеет научных доказательств, которые не имеют научного объяснения и находятся за пределами современной научной картины мира.
ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ
кинетические явления, возникающие под действием магнитного поля в проводниках, по которым течет ток. К гальваномагнитным явлениям относятся Холла эффект, магнетосопротивление, а также возникновение перепада температуры в направлении, перпендикулярном и току, и полю (эффект Эттингсхаузена), и вдоль тока (эффект Нернста), если ток перпендикулярен магнитному полю.
Гальваномагнитные явления
совокупность явлений, связанных с действием магнитного поля на электрические (гальванические) свойства твёрдых проводников (металлов и полупроводников), по которым течёт ток. Наиболее существенны Г. я. в магнитном поле Н, перпендикулярном току (поперечные Г. я.). К ним относится эффект Холла - возникновение разности потенциалов (эдс Холла Vh) в направлении, перпендикулярном полю Н и току j (j - плотность тока), и изменение электрического сопротивления проводника в поперечном магнитном поле. Разность Δρ между сопротивлением ρ проводника в магнитном поле и без поля часто называется магнетосопротивлением.
Мерой эффекта Холла служит постоянная Холла:
Здесь d - расстояние между электрическими контактами, с помощью которых измеряют эдс Холла. Постоянная Холла в широких пределах не зависит от величины магнитного поля (а для металлов и от температуры). Линейная зависимость VH от магнитного поля Н используется для измерения магнитных полей (см. Магнитометр).
В электронных проводниках, в которых ток переносится "свободными" электронами (электронами проводимости (См. Электрон проводимости)), согласно простейшим представлениям, постоянная Холла выражается через число электронов проводимости n в см3. R = 1/nec (е - заряд электрона, с - скорость света). Поэтому измерение R служит одним из основных методов оценки концентрации электронов проводимости n в электронных проводниках. У электронных проводников R имеет знак минус. У полупроводников с дырочной проводимостью и у некоторых металлов постоянная Холла имеет знак плюс, соответствующий положительно заряженным носителям тока - Дыркам (см. Твёрдое тело). Т. к. эдс Холла меняет знак при изменении направления магнитного поля на обратное, то эффект Холла называется нечётным Г. я.
Относительное изменение сопротивления в поперечном поле (Δρ/ρ)⊥, в обычных условиях (при комнатной температуре) очень мало: у хороших металлов (См. Металлы) (Δρ/ρ)⊥ Гальваномагнитные явления 10-4 при H Гальваномагнитные явления 104 э. Важным исключением является висмут (Bi), у которого (Δρ/ρ)⊥ ≈ 2 при Н = 3 · 104э. Это позволяет его использовать для измерения магнитного поля. У полупроводников (См. Полупроводники) изменение сопротивления несколько больше, чем у металлов: (Δρ/ρ)⊥ ≈ 10-2-10-1 и существенно зависит от концентрации примесей в полупроводнике и от температуры. Например, у достаточно чистого германия (Δρ/ρ)⊥ ≈ 3 при Т = 90 К и H = 1,8 · 10-4э.
Понижение температуры и увеличение магнитного поля приводят к увеличению (Δρ/ρ)⊥. П. Л. Капица (1929), используя магнитные поля в несколько сот тысяч э и сравнительно низкие температуры (температура жидкого азота), обнаружил существенное увеличение сопротивления большого числа металлов и показал, что в широком интервале магнитных полей (Δρ/ρ)⊥ линейно зависит от магнитного поля (закон Капицы).
В слабых магнитных полях (Δρ/ρ)⊥ пропорционально H2. Коэффициент пропорциональности между (Δρ/ρ)⊥ и H2 положителен, т. е. сопротивление растет с увеличением магнитного поля. Изменение сопротивления в магнитном поле называется чётным Г. я., т. к. (Δρ/ρ)⊥ не изменяет знак при изменении направления поля Н на обратное.
Так как сопротивление весьма чувствительно к качеству образца (к количеству примесей и дефектов кристаллической решётки), а также к температуре, то каждое измерение приводит к новой зависимости r от Н. Имеющиеся экспериментальные данные для металлов удобно описывать, выразив (Δρ/ρ)⊥ в виде функции от Нэф = Hρ300/ρ, где ρ300 - сопротивление данного металла при комнатной температуре (Т = 300К), а ρ - при температуре эксперимента. При этом различные данные, относящиеся к одному металлу, укладываются на одну кривую (правило Колера).
Основная причина Г. я. -искривление траекторий носителей тока (электронов проводимости и дырок) в магнитном поле (см. Лоренца сила). Траектория носителей в магнитном поле может существенно отличаться от траектории свободного электрона в магнитном поле - круговой спирали, навитой на магнитную силовую линию. Разнообразие траекторий носителей тока у различных проводников - причина разнообразия Г. я., а зависимость траектории от направления магнитного поля - причина анизотропии (См. Анизотропия) Г. я. в монокристаллах. Мерой влияния магнитного поля на траекторию электрона является отношение длины свободного пробега (См. Длина свободного пробега) l электрона к радиусу кривизны его траектории в поле Н: rн = cp/eH (р - импульс электрона). По отношению к Г. я. магнитное поле считают слабым, если Н ≤ Но = el/cp, и сильным, если Н ≥ Н0.
При комнатных температурах для различных металлов и хорошо проводящих полупроводников H0 Гальваномагнитные явления 105-107э, для плохо проводящих полупроводников Н0Гальваномагнитные явления108-109э. Понижение температуры увеличивает длину пробега l и потому уменьшает значение H0. Это позволяет, используя низкие температуры и обычные магнитные поля (Гальваномагнитные явления104э), осуществлять условия, соответствующие сильному полю Н >> Н0.
Измерение сопротивления монокристаллических образцов металлов в сильных магнитных полях - один из важных методов изучения металлов. Исследуется зависимость сопротивления от величины магнитного поля и его направления относительно кристаллографических осей. Теория Г. я. показала, что зависимость сопротивления от поля Н существенно связана с энергетическим спектром электронов. Резкая анизотропия сопротивления в сильных магнитных полях (у Au, Ag, Cu, Sn и др.) означает существ, анизотропию Ферми поверхности (См. Ферми поверхность). И, наоборот, небольшая анизотропия сопротивления в магнитном поле означает практическую изотропию поверхности Ферми. При этом, если с ростом магнитного поля для всех направлений ρ не стремится к насыщению (Bi, As и др.), то электроны и дырки содержатся в проводниках в равных количествах. Стремление сопротивления к насыщению означает, что преобладают либо электроны, либо дырки (тип носителей может быть установлен по знаку постоянной Холла).
Наряду с поперечными Г. я. наблюдается также небольшое изменение сопротивления металлов в магнитном поле, параллельном току I: (Δρ/ρ)||, наз. продольным гальваномагнитным эффектом. В сильных магнитных полях обнаруживаются квантовые эффекты, проявляющиеся в немонотонной (осциллирующей) зависимости постоянной Холла и сопротивления от поля Н.
При изучении Г. я. в тонких плёнках и проволоках имеет место зависимость (Δρ/ρ)⊥ и (Δρ/ρ)|| от размеров и формы образца (размерные эффекты). С ростом Н при rn ≤ d (d - наименьший размер образца) эта зависимость исчезает. В ферромагнитных металлах и полупроводниках (ферритах (См. Ферриты)) Г. я. обладают рядом специфических особенностей, обусловленных существованием самопроизвольной намагниченности в отсутствие магнитного поля. Например, эдс Холла в ферромагнетиках зависит не только от среднего поля Н в образце, но и от намагниченности, сопротивление в слабых полях иногда убывает (см. Ферромагнетизм, Холла эффект).
Лит.: Лифшиц И. М., Каганов М. И., Некоторые вопросы электронной теории металлов, "Успехи физических наук", 1965, т. 87, в. 3; 3айман Дж., Принципы теории твердого тела, пер. с англ., М., 1966
М. И. Каганов.
Гальваномагнитные эффекты
Гальваномагнитные эффекты — совокупность эффектов, связанных с воздействием магнитного поля на электрические свойства проводников (металлов и полупроводников), по которым течёт электрический ток. Наиболее существенны гальваномагнитные эффекты в магнитном поле, которое направлено перпендикулярно току.
Термогальваномагнитные эффекты
Термогальваномагнитные эффекты — совокупность эффектов, связанных с воздействием магнитного поля на электро- и теплопроводность твердотельных проводников.
ТЕРМОГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ
связаны с влиянием магнитного поля на электрические и тепловые свойства проводников. К ним относятся: Нернста-Эттингсхаузена эффект и др.
ТЕРМОМАГНИТНЫЙ ЭФФЕКТ
то же, что Риги-Ледюка эффект.
Википедия
Электрокапиллярные явления
Электрокапиллярные явления — явления, возникающие при существовании разности электрических напряжений между соприкасающимися телами и связанные с зависимостью от потенциала электрода поверхностного натяжения на границе электрода и электролита. Зависимость коэффициента трения электрода, смачиваемости и твёрдости от его потенциала также относится к электрокапиллярным явлениям.
Причина возникновения электрокапиллярных явлений — существование ионов на поверхности металла, которые образуют поверхностный заряд и обеспечивают создание двойного электрического слоя при отсутствии внешней электродвижущей силы. Из-за того, что одинаково заряженные ионы вдоль поверхности раздела фаз взаимно отталкиваются, стягивающие молекулярные силы оказываются скомпенсированы, что приводит к более низкому, чем на незаряженной поверхности, поверхностному натяжению. Если же извне подвести заряды с противоположным знаком, то поверхностное натяжение начнёт повышаться и достигнет максимума при достижении полной компенсации электростатическими силами стягивающих, а затем, если подвод зарядов извне продолжить, начнётся процесс уменьшения натяжения по причине появления и роста нового поверхностного заряда.
Специфическая адсорбция этих ионов, особенно в случае с поверхностно-активными веществами, сильно связана с электрокапиллярными явлениями, поэтому с её помощью можно определять их поверхностную активность: таким образом, например, можно определить адсорбционную способность ряда расплавленных металлов, таких как алюминий, цинк, галлий и кадмий.
